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====== Blog de Teoria Eletromagnética 2, 2015.2======

=== P3 e VS ===
As notas da P3 [[:notas|já estão disponiveis]]. A VS será na sexta-feira, 1/4 às 13h30.

=== Aulas 33 e 34, 18/3 e 21/3 ===
   * Estudamos de maneira sistemática como os campos E e B se transformam sob transformações de Lorentz. Assumimos 2 hipóteses: invariância da carga, e que os campos se transformam da mesma forma independente da sua origem. Por isso, pudemos escolher diversas fontes, aplicar as transformações de Lorentz nelas, e com isso ver como os diversos componentes dos campos se transformam.
   * Considerando um capacitor de placas planas em movimento, obtivemos a lei de transformação do campo elétrico (em uma situação originalmente sem campo magnético B). Exemplo 12.13: reobtivemos o campo elétrico de carga pontual em movimento uniforme, aplicando a transformação diretamente no campo eletrostático de carga pontual em repouso.
   * Outras configurações de fontes do campo nos permitiram encontrar as regras gerais de transformação dos campos por transformações de Lorentz. Exemplo 12.14: reobtendo B de carga pontual em movimento uniforme.
   * Problema 12.42: capacitor oblíquo em relação à sua velocidade.
   * Problema 12.46: invariantes de campos.
   * Problemas 12.2 e 12.8: sobre conservação de momento relativístico.
   * Problema 12.47: como uma onda plana muda para um observador com velocidade relativística, se movimentando na direção da onda.
   * Problema 12.13: Sophie, a clarividente não-causal.
   * Problema 12.37: apostando corrida contra um raio de luz.
   * Problema 1.44: 2 cargas em 2 referenciais, transformação de forças versus transformação de campos.
   * Problema 12.32: colisão relativística.
   * Problema 12.34: por que os aceleradores de partículas aceleram duas delas em feixes contra-propagantes?

O que vimos está no Griffiths, seção 12.3.2 (a última seção do Griffiths que estudaremos neste curso).

Na próxima quarta, 23/3, não teremos aula, estarei na minha sala no horário de aula (sala 519 da Torre Nova) caso alguém queira tirar dúvidas. Nossa prova (P3) é na segunda-feira, 28/3, a partir das 13h. Bom estudo!

=== Aula 32, 16/3 ===
   * Definição da energia relativística, energia de repouso, momento relativístico. A energia relativística e o momento são conservados, e são relacionados por uma equação simples.
   * Exemplo 12.7: dois blocos colidindo e ficando colados - a massa de repouso final é maior que a inicial.
   * Há partículas sem massa (fótons etc), como fica a relação entre E e p nesse caso.
   * Exemplo 12.8: decaimento de píon.
   * Exemplo 12.9: Espalhamento Compton.
   * Dinâmica relativística. Exemplo 12.10: partícula sob força constante (o movimento é uma hipérbole, ao invés da parábola não-relativística).
   * Como as forças se transformam sob transf. de Lorentz. Caso particular: quando a partícula está parada no referencial inicial S (as transformações ficam mais simples).
   * Para começar a estudar as transformações de Lorentz para os campos eletromagnéticos, vimos uma configuração simples de dois fios com cargas opostas, contrapropagantes, cuja carga total é zero, mas cujo movimento gera corrente. Descrevemos a força (magnética) sobre carga-teste em movimento próximo ao fio. Então consideramos o referencial em que a carga está estacionária. Nesse referencial há cargas nos fios (por causa das contrações de Lorentz diferentes do fio negativo e positivo). Em resumo, a força é magnética para S, elétrica para o outro referencial. Logo, vemos que os campos mudam de acordo com o referencial, mas observadores em todos os referenciais inerciais concordam em relação à força total que a partícula sofre.

O que vimos está no Griffiths, seções 12.2.1 a 12.3.1.

Nossa 3a prova (P3) foi adiada de quarta 23/3 para a segunda-feira seguinte, 28/3 (às 13h), como combinado em sala. Isso nos dá mais uma aula de revisão.
=== Aulas 29, 30, 31, 9/3 a 14/3 ===
   * Relatividade restrita: princípio da relatividade, e as pistas sobre ele no início da eletrodinâmica. Hipóteses sobre o éter luminífero.
   * Os 2 postulados de Einstein: princípio da relatividade, e velocidade universal da luz.
   * Geometria da relatividade, em que discutimos alguns experimentos de pensamento. 1- Relatividade da simultaneidade. 2- Dilatação temporal. Múons cósmicos e o paradoxo dos gêmeos. Problema 12.8: Foguete e recado para a mãe. 3- Contração de Lorentz.
   * Paradoxo da escada no celeiro. Não há contração na direção perpendicular ao movimento - experimento de pensamento do giz no muro ao longo de trem em movimento.
   * Problema 12.10: mastro de navio em movimento.
   * As transformações de Lorentz.
   * Problema 12.5: diferença entre o que vemos e o que observadores em um referencial inercial observam.
   * Exemplo 12.4: usando as transformações de Lorentz para reobter a relatividade da simultaneidade, dilatação temporal relativística, contração de Lorentz. Exemplo 12.6: obtendo a regra de adição de velocidades.
   * Quadrivetores, representação matricial de transformações de Lorentz, produto escalar. Quadrivetores covariantes e contravariantes. O intervalo invariante, e consequências físicas de I<0, I=0, I>0. Intervalos tipo espaço, tipo tempo, tipo luz.
   * Diagramas de espaço-tempo (diagramas de Minkowski). Resgate da noção de causalidade.
   * Problema 12.22: conversa entre Alice e Bob, viajante superluminal.
   * Tempo próprio, como definir a velocidade e a quadrivelocidade. Problema 12.26: calculando o produto escalar invariante da quadrivelocidade com ela mesma.

O que vimos está no Griffiths, seções 12.1.1 a 12.2.1.

=== Aulas 27 e 28 - qua. 2/3 e sex. 4/3 ===
   * Radiação de carga pontual. Usamos E, B de carga pontual em movimento arbitrário para calcular as contribuições relevantes para radiação. Encontramos a distribuição angular da radiação, bem como a taxa total de energia irradiada, re-obtendo a famosa fórmula de Larmor.
   * Generalização relativística: obtivemos a distribuição angular da energia para o caso de movimento relativístico. Integrando a distribuição angular ("no picnic") encontramos a generalização de Liénard para a fórmula de Larmor.
   * Exemplo 11.3: distribuição angular da radiação para o caso de velocidade e aceleração colineares. Exemplo: partícula carregada relativística atingindo um alvo.
   * Problema 11.15: para qual ângulo a radiação é máxima, ainda para o caso de v e a colineares.
   * Problema 11.16: distribuição angular da radiação para o caso de velocidade e aceleração perpendiculares entre si. Aplicação: radiação síncroton.
   * Reação de radiação. Usando conservação de energia, derivamos a fórmula de Abraham-Lorentz para a força de reação de radiação. Vimos que ela leva a inconsistências e absurdos (aceleração acausal ou aceleração exponencial).
   * Problema 11.19: mostrando a inconsistência mencionada acima.
   * Problema 11.17: partícula rodando e radiação; partícula em queda livre.
   * Mencionamos rapidamente como um modelo de carga com extensão finita ajuda a entender a reação de radiação, graças à falha da 3a Lei de Newton nesse caso. Isso é uma consequência da velocidade finita de propagação da influência de fontes eletromagnéticas.

O que vimos está no Griffiths, seções 11.2.1 a 11.2.3.

Não haverá aula na próxima segunda-feira, 7/3. O mini-teste referente ao cap. 11 será na segunda 15/2, no início da aula, [[:listas|vejam a página correspondente]] para saber os problemas que podem ser cobrados.

=== Aula 26, qua. 24/2 ===
   * Radiação de dipolo magnético: calculamos a distribuição angular da radiação, bem como a potência total irradiada.
   * Considerando configurações de dipolo elétrico e dipolo magnético com dimensões e correntes semelhantes, vimos que o dipolo elétrico tem radiação muito maior.
   * Radiação de fonte arbitrária: cálculo de V e A até primeira ordem em r_linha/r. Encontramos E, B, S e potência total irradiada.
   * Exemplo 11.2: "plugamos" no resultado geral recém encontrado um dipolo elétrico oscilante (reencontrando o que já tínhamos calculado) e também uma carta pontual oscilante. Nesse último caso, encontramos a famosa fórmula de Larmor para a potência total irradiada por uma carga acelerada.
   * Isso que fizemos hoje é o 1o passo de uma expansão sistemática dos campos e da radiação emitida em termos de multipolos da distribuição da fonte.

O que vimos está no Griffiths, seções 11.1.3  e 11.1.4.

Não teremos aula nessa sexta 26/2 e nem na segunda 29/2, pois estarei participando de 2 bancas de doutorado. Nossa próxima aula será na quarta 2/3. O [[https://sites.google.com/site/quizzem220152/|Quizz n.12]] deve ser feito até as 10h do dia 3/2.

=== Aula 25, seg. 22/2 ===
   * Radiação: o que queremos calcular.
   * Radiação de dipolo elétrico: potencial retardado exato, diversas aproximações, campo E e B de radiação de dipolo elétrico. Distribuição angular da luz irradiada, potência total. Por que o céu é azul.

O que vimos está no Griffiths, seções 11.1.1 e 11.1.2.

O [[https://sites.google.com/site/quizzem220152/|Quizz n.11]] deve ser feito até as 10h da manhã de quarta 24/2.
=== Aula 24, sex. 19/2 ===
   * E e B de carga pontual em movimento. Partindo dos potenciais retardados calculamos E e B de carga pontual em movimento arbitrário, um cálculo longo. Analisamos os termos que aparecem no campo elétrico: o campo de Coulomb generalizado e o campo de radiação (ou aceleração).
   * Exemplo 10.4: E e B de carga pontual com velocidade constante. Vimos que E aponta para longe da posição instantânea da carga, e B satisfaz algo parecido com uma lei de Biot-Savart para carga pontual.

O que vimos está no Griffiths, seção 10.3.2.

=== Aula 23 e P2, seg. 15/2 e qua. 17/2 ===
   * Na segunda 15/2 tivemos uma aula de revisão, e na quarta 17/2 tivemos nossa P2.
=== Aula 22, qua. 3/2===
   * Problema 10.10: calculando o potencial vetor de fio não-retilíneo.
   * Encontramos as equações de Jefimenko, que dão E e B diretamente em termos das distribuições das fontes.
   * Problema 10.12: entendendo a aproximação quase-estática para o cálculo do campo magnético.
   * Potenciais de Liénard-Wiechert, AKA potenciais retardados de carga puntiforme em movimento arbitrário. Vimos que a integral da distribuição de carga no tempo retardado (que aparece na expressão para V e A no calibre de Lorenz) não é simplesmente a carga total. Tentamos entender isso analisando uma carga distribuída (o trem). Vimos que cada (r, t) só "vê" uma carga no tempo retardado. Encontramos o potencial escalar e vetor de carga em movimento arbitrário. Exemplo 10.3: V e A de carga em movimento uniforme.
   * Vejam o problema 10.14 para reescrever o V que encontramos de forma mais simples e intuitiva, em termos da posição instantânea da partícula. 

O que vimos está no Griffiths, seções 10.2.2 a 10.3.1.

Como discutimos na última aula, adiamos a P2 para quarta-feira 17/2 às 13h. Hoje (sexta 5/2) não houve aula, nossa próxima aula, de revisão, será na segunda-feira 15/2. Chegamos a falar em sala em iniciarmos a aula às 13h, mas não será necessário, podemos ter a aula no horário normal, 14h-16h.

A matéria da prova é o cap. 9 do Griffiths, e tudo até a seção 10.3.1 do cap. 10 (potenciais de Liénard-Wiechert). Ou seja, não cobrarei na prova a seção 10.3.2 (campos E e B de carga pontual). Da lista de exercícios do cap. 10, sugiro que tentem fazer todos os problemas relacionados à parte do cap. 10 que cai na prova, ou seja, até o problema 10.16 inclusive, mais os problemas 10.21 e 10.23 do fim do capítulo.
=== Aula 21, seg. 1/2 ===
   * Hoje tivemos o 2o mini-teste.
   * Propus uma forma simples para os potenciais retardados V e A. Verificamos que a fórmula estava correta (para V).
   * Potenciais retardados e campos E e B de um fio reto infinito, cuja corrente é ligada em t=0 (exemplo 10.2).

O que vimos está no Griffiths, seção 10.2.1. O Quizz n.10 deve ser feito online até as 10h do dia 3/1.
=== Aulas 17 a 20, 22/1 a 29/1===
   * Teoria do arco-íris: como a refração em esferas explica várias das características dos arcos-íris.
   * Ondas eletromagnéticas em condutores: o surgimento de ondas atenuadas.
   * Reflexão em superfícies condutoras.
   * Dependência da permissividade elétrica com a frequência: dispersão. Estudamos um modelo de oscilador harmônico amortecido e forçado para encontrar a permissividade do material. Relação entre dispersão anômala e absorção.
   * Guias de onda: condições de contorno, modos TE, TM e TEM. Teorema sobre ausência de modos TEM em guias de onda ocos.
   * Ondas TE em guia retangular: separação de variáveis para encontrar soluções TE. Interpretação como onda plana refletindo no interior do guia.
   * Problema 9.33: onda esférica simples.
   * Capítulo 10 do Griffiths: formulação da eletrodinâmica usando potenciais. Como expressar E e B como função de V e A. As equações que devem ser satisfeitas por V e A (equivalentes às equações de Maxwell). Exemplo 10.1: achar campos e fontes de certa configuração de A.
   * Transformações de calibre: liberdade que temos de transformar V e A sem mudar E e B. Encontramos a transformação de calibre mais geral da eletrodinâmica.
   * As condições para o calibre de Coulomb e Lorenz, e como ficam simplificadas as equações satisfeitas por V e A. Vimos que o calibre de Lorenz resulta na mesma forma de equação para V e A, em termos do operador d'Alembertiano. Problemas 10.3 e 10.6.

O que vimos está nas seções 9.4 a 10.1.3 do Griffiths.
=== Aula 16, qua. 20/1===
   * Continuando o estudo de reflexão e transmissão de ondas EM entre dois meios dielétricos lineares. Consideramos o caso de incidência oblíqua, com polarização paralela ao plano de incidência. Aplicamos as condições de contorno para encontrar as amplitudes da onda refletida e transmitida em função da amplitude da onda incidente. Vimos que existe um ângulo (o ângulo de Brewster) para o qual a onda é completamente transmitida. Esse fenômeno não tem análogo no caso de polarização perpendicular ao plano de incidência.
   * Problema 9.37: reflexão interna total, ondas evanescentes, que têm um análogo na mecânica quântica, no fenômeno de tunelamento quântico.

O que vimos está no Griffiths, seção 9.3.3.


   * O olho humano consegue detetar polarização da luz. O fenômeno conhecido como [[https://en.wikipedia.org/wiki/Haidinger%27s_brush|escova de Haidinger]] mostra que sob certas condições conseguimos discriminar, a olho nu, a direção de polarização de luz linearmente polarizada. Vejam [[http://physicsworld.com/cws/article/indepth/2015/mar/02/unveiling-your-secret-superpower|este vídeo da Physics World]] explicando como fazer.

   * Leia [[http://www.physics.usyd.edu.au/teach_res/projects/proj6/evanescent.pdf|este artigo de Albiol, Navas e Andres sobre esse campo não-propagante (onda evanescente)]], ele descreve experimentos simples que demonstram o efeito e inclui uma discussão da analogia com o tunelamento quântico.
=== Aula 15, seg. 18/1===
   * Ondas eletromagnéticas na matéria (ou, mais precisamente, em materiais lineares). Relembramos as condições de contorno na interface de dois materiais, e vimos que as eqs. de Maxwell são formalmente idênticas àquelas para o vácuo, com a mudança de epsilon_0 e mu_0 por epsilon e mu. O índice de refração serve para indicar a velocidade (menor) de propagação da luz nesses materiais.
   * Reflexão e trasmissão para incidência normal. Escrevemos os campos (ondas planas) nos dois meios e aplicamos as condições de contorno. Encontramos as amplitudes da onda refletida e da transmitida em função da amplitude da onda incidente. Vimos que se mu=mu_0 (o que muitas vezes é o caso na prática), podemos escrever os coeficientes de reflexão e transmissão de forma simples como função dos índices de refração.
   * Problema 9.34: propagação de ondas em uma placa dielétrica. Vimos que há uma condição de ressonância, para a qual a transmissão é total. Aplicação: películas anti-reflexo em ótica.
   * Reflexão e transmissão para incidência oblíqua. Vimos que a condição de casamento de fase (necessária para podermos aplicar as condições de contorno) já nos dá as 3 leis da ótica geométrica, que na verdade se aplicam à propagação geral de ondas. 1a lei = lei do plano de incidência/reflexão e transmissão. 2a Lei: Lei da reflexão. 3a Lei: Lei de Snell, ou da refração).

O que vimos está no Griffiths, seções 9.3.1 a 9.3.3.
=== Aula 14, sex. 15/1===
   * Ondas eletromagnéticas no vácuo: mostramos que E e B satisfazem a eq. de onda (por satisfazerem as eqs. de Maxwell). Outras coisas que mostramos: ondas planas monocromáticas são transversas e há uma relação simples entre as amplitudes dos campos elétrico e magnético (além disso, os dois campos oscilam em fase).
   * Como descrever ondas se propagando em direções arbitrárias. Densidade de fluxo de energia e de momento de ondas planas. Intensidade de uma onda plana, pressão exercida.

O que vimos está nas seções 9.2.1 a 9.2.3 do Griffiths. Façam o [[http://goo.gl/forms/DHTDHHDeEs|Quizz n.8]] até 10h da próxima segunda-feira 18/1.
=== Aula 13, sex. 8/1===
   * Revisão de ondas em 1D (ondas na corda). Dependência com x e t, obtendo a eq. da onda a partir das leis de Newton aplicadas à corda.
   * Revisão de ondas senoidais: comprimento de onda, frequência, frequência angular, número de onda, constante de fase. Como representar ondas se propagando nos dois sentidos da corda.
   * Notação complexa, tranformada de Fourier.
   * Condições de contorno para ondas se propagando em duas cordas diferentes ligadas num ponto (z=0). Continuidade de f(z) e de sua derivada espacial. Obtivemos os coeficientes de reflexão, transmissão e as relações entre as fases. Polarização de ondas na corda.

O que vimos está na seção 9.1 do Griffiths. Não haverá quizz para a próxima aula. Lembro que nossa próxima aula será somente na sexta-feira 15/1, pois estarei viajando até o meio da semana que vem.

=== Aula 12, qua. 6/1 ===
   * Hoje discutimos as questões da P1.
   * Momento angular do campo eletromagnético: definição (baseada na densidade de momento linear). Exemplo 8.4: configuração com momento angular EM transfere o momento angular para dois cilindros. Comentei qualitativamente sobre o problema 8.7 e 8.11. Aproveitei a deixa para falar do efeito Casimir estático e dinâmico, sonoluminescência e da tentativa de modelo clássico para o elétron feita pelo Casimir.

O que vimos está na seção 8.2.4 do Griffiths. O [[http://goo.gl/forms/Q7eHAzAFVC|Quizz n.7]] deve ser entregue online até as 10h da sexta 8/1.

=== P1, 23/12 ===
Hoje tivemos a P1. As [[:notas|notas estão disponíveis aqui]]. Retomamos as aulas na quarta 6/1.

=== Aula 11, sex. 18/12===

Hoje tivemos uma aula mais curta, tirando dúvidas e resolvendo vários problemas do Griffiths: 8.4, 8.6
8.5. Na segunda 21/12 não haverá aula, e a P1 será na quarta 23/12 a partir das 13h.

=== Aula 10, qua. 16/12 ===
   * Exemplo 8.2: força sobre hemisfério carregado.
   * Conservação de momento.
   * Exemplo 8.3: cabo coaxial.

O que vimos está no Griffiths, seções 8.2.2 e 8.2.3.

Não teremos aula na próxima segunda-feira, 21/12, aproveitem para estudar para a P1, que será a partir das 13h de quarta-feira, 23/12.

=== Aula 9, seg. 14/12===
   * Começamos a aula hoje com o mini-teste número 1.
   * Calculando a força eletromagnética total sobre um conjunto de cargas; expressando tudo como função dos campos somente.
   * Tensor das tensões de Maxwell. Como "funciona" um tensor. Produto à direita e à esquerda com um vetor - resultando em um vetor.
   * Vimos que a densidade de força que obtivemos pode ser expressa como o divergente do tensor das tensões. Usando o teorema do divergente, isso nos permite escrever a força EM sobre um conjunto de cargas como uma integral de superfície do tensor das tensões. Interpretação do tensor como pressões e forças de cisalhamento.

O que vimos hoje está no Griffiths, seção 8.2.2. Façam o [[http://goo.gl/forms/x7fd60699p|Quizz n. 6]] até 10h da manhã de quarta 16/12.
=== Aula 8, sex. 11/12 ===
   * Calculamos a potência associada ao trabalho feito pelas forças eletromagnéticas em uma distribuição de cargas arbitrária. Obtivemos uma expressão em termos dos campos somente. Essa expressão permite uma interpretação em termos da densidade de energia eletromagnética (que encontramos), e do fluxo de energia (idem).
   * Definimos o vetor de Poynting, e encontramos a lei de conservação local de energia eletromagnética (para o caso das forças eletromagnéticas não realizarem trabalho, por exemplo para um volume sem cargas ou correntes). Em geral a energia eletromagnética não é conservada, ela flui dos campos para as cargas (massas) e vice-versa.
   * Exemplo 8.1: calculando a potência dissipada em um pedaço de condutor. Para isso, integramos o vetor de Poynting na superfície do condutor.
   * Problema 8.2: energia e fluxo de energia em um modelo de capacitor carregando.
   * 3a Lei de Newton no eletromagnetismo: vimos um exemplo de que a soma das forças eletromagnéticas internas de um sistema de cargas não se anula. Como consequência, não vale a conservação de momento mecânico. Veremos que o que se conserva é a soma de momento mecânico com o momento dos campos.
   * Para a próxima aula, recomendo a leitura da parte sobre tensor das tensões de Maxwell, de preferência o texto da 4a edição do Griffiths.

O que vimos está nas seções 8.1.2 e 8.2.1 do Griffiths. Não haverá quizz para a aula de segunda-feira, 14/12.
=== Aulas 6 e 7, seg. 7 e qua. 9/12 ===
   * Problema 7.42: condutor perfeito versus supercondutor.
   * Problema 7.50: circuito oscilando harmonicamente.
   * Sobre a possibilidade de monopolos magnéticos.
   * Problema 7.36: detetando monopolos magnéticos.
   * Equações de Maxwell na matéria: relembrando como funciona a polarização e a magnetização. Corrente de polarização. Equações de Maxwell em termos da densidade de carga e corrente livres.
   * Condições de contorno eletromagnéticas na interface de dois meios.
   * Problema 7.28: cabo coaxial.
   * Problema 7.32: modelo para capacitor carregando.
   * Problema 7.21: indutância entre duas espiras.
   * Introdução a leis de conservação: lembramos como funciona a lei de conservação local de carga.

O que vimos está no Griffiths, seções 7.3.4 a 8.1.1. Não haverá quizz para a próxima aula.
=== Aula 5 - sex. 4/12 ===
   * Exemplo 7.13: cabo coaxial - encontrando a energia por comprimento, e daí encontrando a indutância (difícil de calcular por outros métodos).
   * Como eram as equações da eletrodinâmica antes de Maxwell, e a inconsistência que elas tinham. Como ver esse problema no contexto de uma configuração simples, um capacitor carregando.
   * O termo de corrente de deslocamento introduzido por Maxwell, e como ele resolveu a inconsistência.
   * Exemplo 7.14: 2 cascas esféricas concêntricas.
   * Problema 7.31: modelo para capacitor carregando.
   * Equações de Maxwell + lei de força de Lorentz = toda a eletrodinâmica (se soubermos como a matéria reage aos campos).

O que vimos está nas seções 7.3.1 e 7.3.2 do Griffiths. Não temos quizz para a próxima aula.
=== Aula 4 - qua. 2/12 ===
   * Problema 7.17, variação de fluxo e corrente induzida.
   * Indutância: definição, fórmula de Neumann, a indutância é mútua. Exemplo 7.10. Exemplo 7.12 (circuito LC).
   * Energia do campo magnético: obtivemos 3 expressões diferentes para a energia armazenada em um circuito que carrega corrente I. Nosso cálculo partiu da contabilidade do trabalho feito por um agente externo para estabelecer a corrente no circuito. Essa expressão para a energia pode envolver só quantidades da fonte (corrente), da fonte e do campo (A e J), ou só do campo (B).

O que vimos está nas seções 7.2.3 e 7.2.4 do Griffiths.

Façam o [[https://sites.google.com/site/quizzem220152/|quizz n.4 até as 10h da manhã de sexta, 4/12]].

=== Aula 3 - seg. 30/11===
   * Lei de Lenz - determinando o sinal de forma consistente.
   * Situações em que não dá para usar a variação do fluxo para calcular a fem de origem magnética. Exemplo 7.4.
   * Problema 7.10: gerador simples.
   * Lei de Faraday. Três experimentos simples com um circuito em campo magnético. Explicação de Faraday, lei de Faraday, formas integral e diferencial.
   * Exemplo 7.5: atenção à direção de corrente. Vimos que se a Lei de Lenz tivesse o sinal contrário não haveria conservação de energia e momento.
   * Campo E induzido: analogia com a Lei de Biot-Savart e Lei de Ampère.
   * Exemplos 7.7 e 7.8: como variação do fluxo de B em uma região determina E em todo o espa